Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 13
 
djvu / html
 

"250
ГЮЙГЕНСА ОКУЛЯР —ГЮЙГЕНСА-ФРЕНЕЛЯ ПРИНЦИП
имеет
•«Космотеорос» (1698), опубликованном посмертно, Г. основывается на теории о множественности мирон и их обитаемости. В 1717 этот трактат был переведён на русский язык по приказанию Истра I.
Многие важные работы Г. были опубликованы только посмертно. К их числу относятся: «О движении тел под действием удара» (1703), «Диоптрика» (1703), «Описание планетного автомата» (1703) и др. Полное собрание трудов Г., незаконченное (вышло 22 тома), издано голландским учёным обществом; первые 10 тт. содержат только переписку, работы о маятнике помещены в тт. 16, 17, 18, 19; оптика — в тт. 13 и 19; астрономия — в тт. 15 и 21.
С о ч. Г.: Н и у g e n s Ch., Oeuvres completes, t. i—22, La Ilaye, 1905—; в рус. пер.— Три трактата о механике, М,—Л., 1951; Трактат о свете, М.—Л., 1935; О найденной величине круга, в кн.: О квадратуре круга. (Архимед, 'Гюйгенс, ЛамОерт, Лежандр), 3 изд., М.—Л., 1936.
Лит.: Кудряв ц е в П. С., История физики, т. 1, М., 1948 (гл. 7 и 8); Ц е и т е н Г. Г., История математики :н XVI и XVII веках, пер. с нем., 2 изд., М.—Л., 1938; Brugmans Н. L., Le sejour de Christian Huygeus a ••Paris, P., 1935.
ГЮЙГЕНСА ОКУЛЯР — оптическая система, •состоящая из двух плоско-выпуклых линз, раз-.делённых значительным воздушным промежутком. Названа по имени X.Гюйгенса (см.). Обе линзы обращены выпуклыми сторонами к падающим лучам. Первая линза К (см. рис.), называющаяся коллекти в о м,
фокусное расстояние примерно в 1,5—3 раза большее, чем вторая линза L, называемая глазной линзой. Расстояние между линзами больше фокусного расстояния глазной линзы, но меньше фокусного расстояния коллектива. Г. о. применяется во многих оптических приборах (микроскоп, телескоп и др.) для рассматривания изображения, даваемого объективом. Это изображе-•ние является мнимым, вследствие чего в фокальной плоскости объектива нельзя ставить сетки или :креста нитей, и Г. о. неудобен для измерительных целей; в этом отношении он уступает окуляру Рамс-дена (см. Окуляр). Наличие двух линз позволяет в Г. о. исправить хроматич. разность увеличений, кому и астигматизм (см.). При своей простоте Г. о. даёт хорошее качество изображений внутри угла поля 40Э, а при больших фокусных расстояниях .угол может быть доведён до 80°. При фокусных расстояниях меньших, чем15лш, Г. о. становится неудобным ввиду того, что его выходной зрачок •лежит слишком близко от последней поверхности. ГЮЙГЕНСА ПРИНЦИП — см. Гюйгенса-Фре-•неля принцип.
ГЮЙГЕНСА-ФРЕНЕЛЯ ПРИНЦИП— приближённый метод решения задач о распространении волн, особенно световых; назван по имени учёных X. Гюйгенса и О. Френеля (см.), разработавших этот метод. Трудность задач такого рода состоит в том, что волновой процесс распределён но всему объёму, окружающему светящуюся точку, и, рассчитывая действие в к.-л. точке, нужно принять во внимание влияние каждого элемента объёма на данную точку. Идея Г.-Ф. п. заключается в сведении объёмной мате-матич. задачи к поверхностной: волновая функция, распределённая по объёму, заменяется функцией, распределённой по нек-рой произвольной поверхности, чем задача чрезвычайно упрощается. Каждый элемент объёма, затронутого волновым процессом, является, по Гюйгенсу, центром элементарных волн
Рис.
(рис. 1), поверхность, огибающая эти элементарные волны, будет волновой поверхностью, если фаза во всех её точках одинакова. При этом обратные элементарные волны (пунктир на рис, 1) должны быть отброшены, как не имеющие физич. содержания. Основное утверждение Гюйгенса состояло в том, что построение элсме'нтарных волн можно начать с л ю б о и поверхности, находящейся между светящимся предметом и данной точкой, для которой рассчитывается световое действие. Если произвольно избранная поверхность совпадает с волновой (фронтом волны), то, построив на ней элементарные волны желательного радиуса, получим новый фронт волны в виде касательной к элементарным волнам. В такой форме Г.-Ф. п. пригоден только для решения задач геометрической оптики (см.); за пределами геометрич. тени, где элементарные волны не имеют общей касательной, по Г.-Ф. п., не должно быть действия света, что находится в противоречии с фактами диффракции. Гюйгенс успешно применил свой принцип для объяснения законов отражения, преломления, двойного лучепреломления. Френель, дополнив Г.-Ф. п. утверждением о когерентности (см.) различных участков полны, исходящей из одной светящейся точки, мог объяснить основные диффрак-ционные явления, основываясь на интерференции. Пусть (рис. 2) имеется в пространстве нек-рая точка Рп требуется рассчитать действие светящейся точки!. .. на Р. По Гюйген-
^ су-Френелю, влия-
ние всех элементов объёма может быть ;;--;«? заменено действием любой замкнутой волновой поверхности АОВ на точку Р. Если распространение волн ограничено препятствием, то целесообразно выбрать волновую поверхность так, чтобы она касалась краёв препятствия. Для расчёта действия на точку Р Френель предполагал, что действие каждого элемента волны пропорционально площади этого элемента, причём фактор пропорциональности определяется только сравнением с выводами геометрической оптики. Суммируя действия всех элементов и принимая во внимание фазу этого действия для каждого элемента в точке Р, Френель вычислил общую амплитуду волны в Р. При этом оказалось, что вычисленная фаза действия отличается па четверть волны от истинной, и для применения Г.-Ф. п. в указанной форме было необходимо его дополнить предположением о скачке фазы при излучении элементарных волн с поверхности АОВ на четверть волны. Г.-Ф. п. в интерпретации Френеля очень удобен для элементарного рассмотрения диф-фракционных задач, но не может претендовать на значение большее, чем значение упрощённого ма-тематич. приёма. Кирхгофу удалось математически обосновать Г.-Ф. п. в пределах его применимости н дать его математич. формулировку в следующем виде:
Рис. 2.
а —
i i VJJ i v.|j u< i \ j
~&п-------г~Э^~ ^г Л^ ' "3>

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670


Большая Советская Энциклопедия Второе издание