Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 14
 
djvu / html
 

470
ДИССИПАЦИЯ ЭНЕРГИИ - ДИССОНАНС
Математич. рассмотрение Д. с. связано со значительными трудностями.
При рассмотрении малых колебаний Д. с. с целью упрощения математич. стороны дела и получения общих зависимостей, дающих возможность хотя бы качественно учесть влияние дисеипативных сил, принимают, что эти силы прямо пропорциональны скоростям (или относительным скоростям) точек системы. Тогда оказывается возможным ввести в рассмотрение положительную знакоопределенную квадратичную форму обобщённых скоростей да, т. н. диссипативную функцию Ф:
s s
__L V \ и ' " (1)
2 ? ^j a° a 3
o=ie=i
(где-В.,3 — коэфициенты, вообще зависящие от QJ), представляющую меру рассеяния полной механич. энергии системы в единицу времени; именно:
dE dt
- = - 2Ф.
(2)
При этом уравнения движения динамич. системы в ла-гранжевой форме (см. Динамика) будут:
d дТ дТ дФ дП _
где да — обобщённые координаты, t — время.
Эти уравнения используются при исследовании малых колебаний Д. с. около состояния равновесия. Движения такой системы при малой степени диссипативности будут затухающими колебаниями. Оказывается, что с точностью до квадрата величины малого параметра, характеризующего степень диссипативности, частоты этих колебаний ft,, ft, ..... ftg мошно находить, не учитывая дисеипативных сил. Пренебрегая первыми степенями параметра диссипативности, Движение Д. с. можно представить как результат наложения затухающих колебаний
-n,t
sin (ft,t
(4)
= 1
где т — начальные фазы, п., — факторы, обусловливающие затухание главных колебаний. Наличие
множителей е~"п^ указывает на то, что малые диссипативные силы, слабо влияющие на формы главных колебаний и ещё в меньшей степени на их частоты, вызывают достаточно быстрое уменьшение размахов колебаний. Для вычисления показателей п, можно пользоваться формулой:
(5)
2 Т («(*>)
в к-рой правая часть вычисляется путе'м подстановки в выражения диссипативной функции и кинетич. энергии вместо обобщённых скоростей qa их значений при соответствующем главном колебании консервативной системы.
Не следует отождествлять Д. с. с неконсервативными системами. В Д. с. полная механич. энергия с течением времени убывает, в неконсервативной системе возможны и приток извне и рассеяние энергии. Поэтому явления автоколебаний, имеющие место в неконсервативных системах в условиях равенства расхода и притока энергии, невозможны в Д. с.
Лит.: Стрелков С. П., Введение в теорию колебаний, М. — Л., 1951; Л о и ц я н с, к и и Л. Г. и Лурье А. И., Курс теоретической механики, ч. 2, 4 изд., Л. — М., 1948.
ДИССИПАЦИЯ ЭНЕРГИИ в атмосфере (или её рассеяние) — переход части кинетич. энергии ветра в тепло, происходящий под действием внутреннего трения — молекулярной вязкости воздуха. Она тем больше, чем больше изменение скорости воздушного потока от точки к точке. Движения атмосферного воздуха всегда турбулентны, т. е. имеют беспорядочный вихревой характер. Поток воздуха, движущийся с,о средней скоростью, заполнен сложными вихревыми образованиями различных размеров, переме-
щающимися с неодинаковыми скоростями по разнообразным траекториям. Действие молекулярной вязкости на среднюю скорость ветра ничтожно мало. Оно мало также и для крупномасштабной турбулентности (т. е. для крупных вихрей). Чем меньше масштаб турбулентности, тем больше разность скоростей в соседних точках, тем больше влияние трения. Поэтому Д. э. связана преимущественно с мелкомасштабной турбулентностью. Кинетическая энергия среднего движения частично превращается в кинетическую энергию турбулентных пульсаций (порывов) всё более и более мелкого масштаба, пока она не диссипируется в тепловую, в пульсациях самого мелкого масштаба. Наибольшее количество энергии рассеивается в нижних слоях атмосферы (особенно в приземном), а также в области фронта. Общее количество энергии, рассеиваемой в среднем в воздушном столбе сечением в 1 мг, составляет примерно 3 вт/м*, в то время как приход солнечной энергии составляет в среднем 200 вт/м*. Для возобновления потерянной энергии достаточно 1—2% энергии, приносимой солнечными лучами.
Лит.: Белинский В. А., Динамическая метеорология, М. — Л., 1948.
ДИССОНАНС (франц. и англ, dissonance от лат. dissono — нестройно звучу) — одновременное сочетание звуков, создающее ощущение несогласованности (или недостаточной, неполной согласованности) и вызывающее повышенное раздражение слуха. Д. противопоставляют консонансу (см.) — сочетанию спокойного, мягкого характера, совершенному в своём благозвучии. Несогласованность звуков в Д. вызывает потребность в переходе к более спокойному, приятному для слуха сочетанию звуков. В учении о гармонии (см.) такой переход называется разрешением Д. Диссонансом в узком смысле слова называется диссонирующее двузвучие (интервал), в широком смысле — всякое диссонирующее сочетание, звуков (в т. ч. аккорд). Любое сочетание трёх и более звуков, в состав к-рого входит хотя бы один диссонирующий интервал, является диссонирующим созвучием. Обычно диссонирующие созвучия включают в себя, наряду с диссонирующими интервалами, также и консонирующие. Благодаря этому в аккорде (см.) и вообще при сочетании нескольких звуков диссонирующие интервалы звучат, как правило, менее жёстко, чем в изолированном виде. Диссонируют следующие интервалы: большая и малая секунды (целый тон и полутон), их обращения — малая и большая септимы (соответственно на целый тон или полутон меньше октавы), увеличенная кварта или уменьшенная квинта (тритон — пол-октавы) и соответствующие им составные интервалы — нона (сумма октавы и секунды) и т. д. Диссонируют также энгармонически равные им интервалы, т. е. тождественные с ними по объёму, но отличные по значению данных звуков как ступеней лада, — увеличенная прима (напр., до — до диез), тождественная в современной музыкальной системе с малой секундой (до — ре бемоль) и т. п. Акустически явление Д. объясняется несовпадением всех или большинства главных обертонов (см.), входящих в состав одного из звуков данного созвучия, с главными обертонами другого звука (или других звуков). Если в интервале главные обертоны (т. е. первые, ближайшие к основному тону, призвуки, относительно ясно воспринимаемые слухом) встречаются на близком по высоте расстоянии и не сливаются в унисон в пределах данной звуковой зоны (см.), то возникают частые биения (см.), вызывающие отрицательную психо-физиологич. реакцию,

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 471 472 473 474 475 476 477 478 479 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650


Большая Советская Энциклопедия Второе издание