Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 21
 
djvu / html
 

КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ — КИНЕТОСТАТИКА
системы со временем таковы, что выполняется условие стационарности: 8 \Ldt =0, где tj и t2 — фиксированные начальные и конечные моменты времени (время не варьируется). Дифференциальные уравнения для обобщённых координат, получающиеся из этого условия стационарности, являются основными уравнениями механики для тех случаев, когда силы имеют потенциал и связи интегрируемы (см. Связи механические). Термин «К. п.» мало употребителен; чаще применяется термин «функция Лагранжа». Последнее понятие (см. Лагранжа уравнение) является, однако, более широким, оно имеет смысл для механич. движения под действием не только потенциальных, но и вихревых сил, а также и для других видов движения.
Лит.: Суслов Г. К., Теоретическая механика, 3 изд., М.— Л., 1946; Зоммерфельд А., Механика, пер. с нем., М., 1947.
КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ — уравнение, определяющее распределение частиц (напр., молекул газа) по различным их состояниям для неравновесных систем; К. у. представляет собой основное уравнение физич. кинетики (см. Кинетика физическая). Конкретный вид К. у. различен для разных конкретных физич. задач. Общая же идея его составления заключается в следующем.
В рассматриваемом теле (не находящемся в состоянии теплового равновесия) выделяется очень малая часть, сравнительно слабо взаимодействующая с остальными частями. Так, в идеальном газе такими частями являются отдельные молекулы, взаимодействующие друг с другом лишь при сравнительно редких столкновениях; при изучении теплового движения атомов в кристаллах речь может идти об отдельных нормальных колебаниях кристаллич. решётки и т. п. Пусть р/ (t) есть статистич. функция распределения выделенной части (т. е. вероятности её нахождения в различных состояниях), a w^ — вероятность её перехода (в единицу времени) из состояния i в состояние k под влиянием взаимодействия с остальными частями тела (для молекул газа — под влиянием столкновений с другими молекулами). Тогда уравнение, определяющее средний ход изменения функции распределения со временем, напишется в виде:
"т" ^^ (Pk^ki — Pi^iftt' ( )
Производная I ^ I есть изменение функции распределения под влиянием действующих на тело и выводящих его из состояния равновесия внешних сил. Сумма же S, называемая иногда интегралом
h
столкновений, есть изменение функции распределения благодаря самопроизвольным переходам между различными состояниями: первый член суммы соответствует переходам из других состояний в данное (i-тое), а второй член — обратным переходам. Уравнение (1) и представляет собой схематически общий вид К. у.
При составлении и исследовании К. у. существенную роль играет т. и. принцип детального равновесия, заключающийся в следующем. Пусть р0,- — функция распределения в состоянии статистич. равновесия. На основании очень общих соображений можно заключить, что в этом состоянии среднее число молекулярных переходов каждого данного типа (переходов из состояния i в состояние k) должно
2 Б. С. Э. т. 21.
компенсироваться средним числом соответствующих обратных переходов. В простейшем случае «прямые» и «обратные» переходы являются таковыми в буквальном смысле (переходы i->-k и k-+i), и тогда принцип детального равновесия записывается в виде:
?okw/ti = ?oiwik- (2)
Этот принцип имеет и многочисленные самостоятельные применения.
К. у. широко применяется в кинетической теории газов (см.) при изучении процессов переноса — теплопроводности, диффузии, вязкости и т. п.; в электронной теории металлов — для исследования электропроводности и других аналогич. свойств металлов и т. д.
К. у. было впервые установлено австрийским физиком Л. Больцманом в его исследованиях по кинетич. теории газов, опубликованных в 1872. С помощью К. у. Больцман доказал, исходя из мо-лекулярно-кинетич. представлений, закон возрастания энтропии в применении к идеальным газам (т. н. Я-теорему).
Лит.: Гуревич Л. Э., Основы физической кинетики, М.— Л., 1940; Тимирязев А. К., Кинетическая теория материи, 2 изд., М.—Л., 1933; Boltzmann L.,
Vorlesungen iiber Oastheorie, Tl 1—2, 3 Aull., Lpz., 1923.
КИНЕТОСКбП (от греч. XIVT|TO<; — подвижный и стхотееш — смотрю) — аппарат для рассматривания быстро сменяющихся фотографии, снимков, создающий впечатление движения снятых объектов. Один из предшественников кинематографа (см.). Такие аппараты появились в 1893—94 в разных странах. Первый патент на К. был выдан американскому изобретателю Т. Эдисону 14 марта 1893 по заявке, поданной в 1891. Первая модель кинетоскопа Эдисона демонстрировалась в Нью-Йорке в апреле 1894.
В кинетоскопе Эдисона перфорированная целлулоидная плёнка в виде бесконечной ленты с фотогра-фич. снимками (кадрами) передвигалась со скоростью 48 кадров в сек. На ленте помещалось 1440 снимков, и вся демонстрация, таким образом, длилась 30 сек. Благодаря быстрой смене изображений перед окуляром и наличию диска со щелью, вращавшегося синхронно с движением плёнки, у зрителя создавалось впечатление движения сфотографированных движущихся объектов, однако изображение было недостаточно отчётливым, т. к. плёнка в К. двигалась непрерывно. Кинетоскоп Эдисона рассчитан был только на одного зрителя.
В кинетоскопе Эдисона был использован лишь один из основных элементов кинематографа — ряд моментальных фотографич. снимков на перфорированной гибкой плёнке, но не было ни прерывистого движения плёнки, ни проекции изображения на экран. Проицирование быстро сменяющихся изображений на экран было достигнуто в К., сконструированном русскими изобретателями И. А. Тимченко и М. Ф. Фрейденбергом в 1893, но в этом аппарате отсутствовала гибкая плёнка. Разновидностью К. были также изобретённые И. Яновским «стереокинетограф» и «стереокинетоскоп», описание к-рых было опубликовано автором в сент. 1894 в журнале Одесского фотографич. общества «Фотограф-любитель». В этих аппаратах сочеталось рассматривание движущихся изображений со сте-реоскопич. эффектом.
Лит.: Соколов И. В., Вклад русской науки и техники в изобретение кинематографа, «Известия Акад. наук СССР. Отделение технических наук», 1952, № 4.
КИНЕТОСТАТИКА [от греч. «УЧТО<; — подвижный и статика (см.)] — раздел технич. меха-

 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620


Большая Советская Энциклопедия Второе издание