Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 25
 
djvu / html
 

620
МАГНЕТОСТАТИКА-МАГНЕТРОН
усложняется и содержит не только целые числа jijj. Лишь тогда, когда внешнее поле разрушает связь спина с орбитальным движением, магнитный момент атома становится кратным цй.
Согласно уравнению Дирака (см. Дирака уравнение), всякая заряженная элементарная частица
массы М., спин к-рой равен-yU, обладает в связанном состоянии спиновым магнитным моментом, с большой точностью равным gjgV Это оправдывается для электрона. Следовательно, протон, имеющий также полуцелый спин, должен иметь спиновый
магнитный момент \Lp=
а нейтрон
В действительности магнитный момент протона (направление к-рого совпадает с направлением спина) равен 2,793 Цр, а магнитный момент нейтрона (направленный обратно спину) равен 1,913 цр. Это противоречие с теорией следует приписать тому, что нейтрон и протон являются сложными образованиями. Так, по современным представлениям, протон часть времени находится в состоянии, в к-ром он диссоциирован на нейтрон и нек-рое число мезонов (см.) с суммарным зарядом +e; аналогично состояние нейтрона представляет собой суперпозицию состояний нейтрона недиссоциированного и диссоциированного на протон и облако мезонов с суммарным зарядом —е. Пространственное движение заряженных мезонов обусловливает дополнительный магнитный момент, к-рый для каждого мезона (поскольку он легче протона) при том же механич. моменте больше, чем для протона. Поэтому даже слабая примесь таких диссоциированных состояний приводит к существенному изменению среднего магнитного момента всей системы. Лит.: Блохинцев Д. И., Основы квантовой механики, 2 изд., М.— Л., 1949; ф е р м и Э., Ядерная физика, пер. с англ., М., 1951.
МАГНЕТОСТАТИКА (магнитостатика) — раздел теории электромагнитного поля, в к-ром изучаются свойства стационарного (не изменяющегося во времени) магнитного поля и намагниченных тел. См. Магнитостатика.
МАГНЕТОХЙМИЯ — раздел физич. химии, посвящённый изучению взаимосвязи между магнитными и химич. свойствами веществ, влияния химич. процессов на магнитные явления и воздействия магнитного поля и магнитных явлений на химич. процессы.
Возникновение М. тесно связано с развитием учения о магнетизме (см.). В 1845 англ, учёный М. Фарадей обнаружил, что все тела обладают магнитными свойствами. Первую попытку установить закономерные связи между магнитными и химич. свойствами сделал в 1851 немецкий физик Ю. Плюк-кер. Первые же систематич. исследования в этой области произвели в 1877—79 русские физики И. И. Боргман и П. А. Зилов (растворы) и в 1888 А. И. Ефимов (газы). Обширные магветохимич. исследования органич. соединений осуществил в 1907—13 франц. химик П. Паскаль, к-рому, по-видимому, принадлежит самый термин «М.». Эти исследования явились блестящим подтверждением теории химич. строения А. М. Бутлерова. Дальнейшее развитие М. связано, с одной стороны, с успехами квантовой теории магнетизма и, с другой стороны—с прогрессом теории химич. свя-аи. Оформление М. в самостоятельную дисциплину еще не вполне завершено (1954).
Метод магнетохимич. исследований заключается в теснейшем сочетании современной физич. теории я техники эксперимента с новейшими методами и воззрениями химии. Предметом магнетохимич. опытных исследований являются магнитная восприимчивость или соответственно намагниченность тела и её зависимость от температуры, напряжённости поля и т. д., изучаемые в связи с химич. строением вещества. На основании этих данных оказывается
возможным судить о собственных магнитных моментах (см.) атомов, ионов и молекул. Магнитные моменты атомов отражают периодичность атомных свойств. Исследования многочисленных и разнообразных соединений показывают, что чем выше химич. насыщенность данного соединения, тем меньше (при прочих равных условиях) его собственный магнитный момент. На основании магнитных моментов могут быть обнаружены свободные радикалы и выявлены свободные валентности. В диамагнитных соединениях (см. Диамагнетизм) восприимчивость молекулы складывается из восприимчивостей входящих в её состав атомов, что позволяет предвычислять магнитные восприимчивости сложных соединений и судить о нек-рых особенностях строения их электронных оболочек. Зависимость диамагнитной восприимчивости от температуры, освещения и других внешних воздействий во многих случаях вскрывает обрыв связей в молекулах, полимеризацию, диссоциацию и т. п. М. твёрдых соединений находится в тесной связи с кристаллохимией (см.). М. металлич. сплавов, особенно ферромагнитных сплавов, открыла новые пути к построению химии сплавов. Еще очень слабо разработана проблема кинетики химич. реакций в магнитном поле. Воздействие магнитного поля на скорость реакций в жидких и газообразных фазах, повидимому, весьма незначительно; заметное воздействие магнитных полей можно наблюдать на реакциях, протекающих на поверхности твёрдых ферромагнетиков.
М. имеет большое значение для выявления особенностей строения химич. соединений, а также как один из чувствительных методов исследования хода химич. реакций и анализа состава и строения веществ. Воздействие магнитных полей на скорость химич. реакций пока не получило технич. применения.
Лит.: Вонсовокий С. В., Современное учение о магнетизме, М.— Л., 1952; Клемм В., Магнетохимия, пер. с нем., М., 1939; Селвуд П., Магнетохимия, пер. с англ., М., 1949; BhatnagarS. S. and Mathur К. N., Physical principles and applications of magnetoche-raistry, L., 1935.
МАГНЕТРбН [от греч. царгрк; — магнит и электрон (см.)] — электронная лампа, в к-рой взаимодействие электронов с высокочастотным элект-рич. полем происходит в перекрещивающихся постоянных электрическом и магнитном полях. Обычно магнитное поле направляется вдоль общей оси цилиндрических катода и анода М. Анод имеет высокий положительный потенциал относительно катода. Основное применение М. получили в радиолокации в качестве генераторных.ламп сантиметрового диапазона длин волн, в связи с тем, что М. давали возможность получать выходные мощности в сотни и даже тысячи раз больше, чем мощности других типов электронных ламп.
Разработка М. деци- и сантиметрового диапазонов, начатая в 1924 в Советском Союзе А. А. Слуцкиным, велась в различных странах и привела к созданию многих типов М., из к-рых широко применяется только многорезонаторный М. Колебательная система, состоящая из многих контуров, была запатентована в 1929 советским учёным М. А. Бонч-Бруеви-чем, к-рый применил её в ламповых генераторах для повышения отдаваемой мощности. Первые образцы многорезонаторных М. были созданы и исследованы под руководством М. А. Бонч-Бруевича в 1936—37 Н. Ф. Алексеевым и Д. Е. Маляровым. Современный тип многорезонаторного М. с мощным катодом и связками был изобретён в СССР в 1939 В. П. Иля-совым.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 621 622 623 624 625 626 627 628 629 630


Большая Советская Энциклопедия Второе издание