Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 28
 
djvu / html
 

180
МОМЕНТ ОПРОКИДЫВАЮЩИЙ-МОМЕНТОВ ПРОБЛЕМА
взятый относительно центральной оси сечения, перпендикулярной к его плоскости (рис. 1). Он равен моменту относительно той же оси внешних сил, приложенных к отброшенной части. 2) В теории
Рис.
пластики оболочек М. к. рассчитывается в каждой точке сечения, нормального к срединной поверхности пластины (оболочки), как момент внутренних сил, действующих на единице длины сечения около выбранной точки; при этом М. к. берётся относительно оси, перпендикулярной к сечению, проходящей через выбранную точку (рис. 2).
МОМЕНТ ОПРОКИДЫВАЮЩИЙ — момент системы сил, приложенных к опоре (устою, быку моста и др.), относительно возможной оси вращения. В сооружениях опрокидыванию опоры противодействует удерживающий момент, т. е. момент сил, противодействующих вращению опоры, относительно той же оси (напр., момент веса сооружения), к-рый при расчётах должен превышать М. о. обычно не менее чем в 1,5 раза.
МОМЕНТ ОРБИТАЛЬНЫЙ — квантово-мсхани-ческий момент количества движения микрочастицы или системы частиц, обусловленный перемещением их в пространстве. Термин «М. о.» первоначально был введён в теорию атома (см.) для обозначения момента количества движения электрона при его движении по орбите вокруг атомного ядра.
В отличие от момента количества движения в клас-сич. механике, М. о. может принимать лишь дискретный ряд значений, характеризуемых орбитальным
квантовым числом I и равных h Yl (/ + !), где h—постоянная Планка, делённая на 2 я, а / может принимать только целочисленные значения. М. о. не имеет, вообще говоря, определённого направления. Так, напр., для электрона в атоме водорода наряду с величиной М. о. определена его проекция лишь на одно направление (ось z), равная hme. Здесь те— магнитное квантовое число, к-рое может принимать значения: —I,—I + 1, ...0..., I—1, I. При этом проекции М. о. на два других направления (оси х и у) остаются неопределёнными. См. Квантовая механика.
МОМЕНТ СИЛЫ — механическая величина, характеризующая внешнее воздействие на тело (или на систему тел) и определяющая изменение вращательного движения тела. М. с. L равен векторному произведению двух векторов: силы Р и радиуса-вектора г точки приложения силы относительно точки (или оси), около к-рой происходит вращение тела: Jj = [r.F]. М. с. относительно точки О изображается вектором, перпендикулярным к плоскости, проходящей через вектор .Р и точку О. М. с. относительно оси ОО\ изображается вектором, направленным по оси вращения в такую сторону, чтобы вращение вокруг оси составляло с его направлением правый винт. Сумма М. с. находится по правилу сложения векторов. См. Динамика.
МОМЕНТ СОПРОТИВЛЕНИЯ — характеристика геометрич. формы поперечного сечения бруса, определяющая при изгибе зависимость наибольших нормальных напряжений в сечении от величины изгибающего момента (см. Изгиб). М. с. численно равен отношению главного центрального экваториального момента инерции площади поперечного сечения бруса (стержня или балки) к наибольшему расстоянию от контура сечения до центральной оси этого сечения. Размерность М. с. — [длина]3. Для различных сечений прокатных профилей (двутавров, уголков, швеллеров и др.) значения величин М. с. приводятся в таблицах стандартов. В случае круглого сечения радиуса R или прямоугольного со сторонами Ъ (параллельно главной оси) и h (перпендикулярно к ней) М. с. соответственно будет "-^ и ~ .
МОМЕНТ СТАТИЧЕСКИЙ —1) Для системы материальных точек относительно начала координат — вектор, равный сумме произведений радиусов-векторов Г( этих точек на их массы т^; М. с. = ^mtrt. Проекции М. с. на оси коорди-
нат, т. е. суммы тгх{,
г i г
ются М. с. системы материальных точек относительно координатных плоскостей, перпендикулярных соответствующим осям. Аналогично определяется М. с. объёма тела относительно начала координат в виде $rdv, где v — объём тела. 2) Для системы параллельных сил — вектор, равный сумме произведений радиусов-векторов i\ точек приложения сил на алгебраич. величины сил .Pj. M. с. такой системы определяется выражением 2-Рл- Проекции М. с. на оси координат, т. н.
суммы 2РЛ> *2fiVt, 2^*г*' называются М. с. системы сил относительно координатных плоскостей, перпендикулярных соответствующим осям. При равновесии твёрдого тела, находящегося под действием параллельных сил, должны выполнять-
ся равенства:
<=0;
cos т
где а, р, 7 — углы между линией действия сил и осями координат.
Кроме М. с. системы параллельных сил, употребляются ещё М. с. площадей относительно осей, лежащих в той же плоскости. Так называются суммы произведений элементарных площадок на одну из координат. Вычисляются эти моменты в форме интегралов
распространенных на рассматриваемую площадь. МОМЕНТОВ ПРОБЛЕМА — задача математич. анализа, состоящая в том, чтобы охарактеризовать свойства функции /(х) по свойствам последовательности её моментов (см.)
(4 = 0,1,2,...).
(*)
Эта задача впервые рассматривалась русским математиком П. Л. Чебышевым (1874) в связи с исследованиями по теории вероятностей. М. п. представляет собой один из весьма мощных аппаратов современного математич. анализа. Она тесно свя-

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660


Большая Советская Энциклопедия Второе издание