Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 29
 
djvu / html
 

120
НАПРЯЖЁННОСТЬ —НАПРЯЖЁННОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ
главных напряжении, непрерывно изменяются при переходе от одной точки к другой (кроме случая однородного Н. с.)- Главные напряжения могут быть найдены графически при помощи круга Мора. Аналитически связь между ними выражается кубическим уравнением о3—/1o2-J-/2a— /з=0. Корни этого уравнения представляют собой главные напряжения; коэфициеиты /ь /2 и /3, и н в а р и-а н т ы Н, с., не зависят от выбора координат. Откладывая на направлениях главных осей соответствующие величины главных напряжений, получаем для данной точки тела три полуоси эллипсоида напряжений (см.). Для плоского напряжённого состояния одно из главных напряжений равно нулю, вследствие чего эллипсоид напряжений превращается в эллипс.
В общем случае Н. с. точки тела определяется круговой диаграммой Мора (рис. 2), где окружности Л С, ВС лАВ дают значения и направления напряжений для плоскостей, параллельных трём главным плоскостям. Для всех плоскостей, не параллельных главным, нормальные и касательные напряжения графически выражаются абсциссами х и ординатами у точек, лежащих на заштрихованной площади диаграммы.
Для общего случая пространственного Н. с. точки тела верны следующие по-вытекающие из рассмотрения диаграм-1) Большее главное напряжение а1 остальных нормальных напряже-главное напряжение о3 меньше всех напряжений. 2) Макси-
Рис. 2. Диаграмма пространственного напряжённого состояния.
ложения, мы Мора: больше всех ний; меньшее остальных нормальных
мальное касательное напряжение равно алгебраической полуразности большего и меньшего
главных напряжений (тшах = ^Чг^3) и расположено в плоскости, делящей пополам прямой угол между двумя главными плоскостями. 3) При °i= °2 = <з3 любая площадка, проходящая через точку тела, является главной (диаграмма Мора превращается в точку С), и во всех площадках существует одинаковое нормальное напряжение, называемое гидростатическим сжатием (или растяжение м).
Н. с. тела зависит от характера нагружения его внешними силами. Таким образом, Н. с. различно в случаях нагрузок, вызывающих изгиб, кручение, сдвиг, растяжение или сжатие (см.). При совместном действии этих нагрузок возникает сложно-напряжённое состояние тела. В этом случае величина напряжённости оценивается интенсивностью касательных напряжений.
Лит.: Беляев Н. М., Сопротивление материалов, 7 изд., М.— Л., 1951; П а п к о в и ч II. Ф., Теория упругости, Л.— М., 1939; Соколовский В. В., Теория пластичности, 2 изд., М.— Л., 1950; Ильюшин А. А., Пластичность, ч. 1, М.— Л., 1948.
НАПРЯЖЁННОСТЬ поля магнитного, гравитационного и характеризующая физич. поле отношением силы, действующей на электрич. заряд, массу или магнитный момент, к величине заряда, массы или момента. Н. поля является векторной величиной. В случае электростатич. поля, а также поля тяготения Н. поля может быть представлена как градиент иск-рой скалярной величи-
(электрического, др.) — величина, и определяемая
ны, называемой потенциалом (см.). В случае магнитного поля, созданного током, величина Н. поля определяется с помощью вектора-потенциала (см. Напряжённость электрического поля, Напряжённость магнитного поля, Поля физические).
НАПРЯЖЁННОСТЬ МАГНИТНОГО ПбЛЯ— величина, характеризующая магнитное поле и определяемая через те механич. силы, с к-рыми это поле действует на электрич. токи. Обычно рассматривается действие магнитного поля на жёсткий виток проволоки (рамку), подвешенный на тонкой закручивающейся нити. По витку проходит электрич. ток известной величины. Виток должен быть настолько малым, чтобы на всём его протяжении исследуемое магнитное поле можно было бы считать одинаковым по величине и направлению. Чем больше Н. м. п., тем больше будет электродинамич. действие на виток. Зная вращающий момент пары сил, приложенной к рамке, силу тока в рамке и площадь последней, можно найти по закону Био и Савара (см. Био — Савара закон) величину Н. м. п. Так, Н.м. п., вызываемая током, текущим подлинному проводу, в точке, отстоящей от последнего на расстоянии а, равна:
Я = —
где i — сила тока в единицах CGSM, а Я в эрстедах. Н. м. п. в центре кругового тока
„ __ 2itt г '
где г— радиус окружности кругового тока. Н. м. п. в точке, отстоящей от центра кругового тока (по оси) на расстоянии d, равна:
н = —22тсг'Д ,
а в центре соленоида на его оси
где п — число витков на единицу длины соленоида.
В качестве «пробного» тела для определения Н. м. п. может быть также использован маленький постоянный магнитик или кусочек мягкого железа, на к-рые также будут действовать механич. силы в исследуемом магнитном поле. Н. м. п.— векторная величина. Направление вектора Н. м. п. определяется из направления оси магнитика (или нормали к рамке), к-рая в магнитном поле стремится занять положение равновесия (вращающий момент равен моменту кручения нити). При перемещении от точки к точке в данном магнитном поле в общем случае может измениться величина и направление вектора Н. м. п. Линии, касательные к к-рым в каждой точке совпадают с направлением вектора Н. м. п. в этой точке, называются силовыми линиями магнитного поля. Магнитное поле, создаваемое электрич. током, является вихревым полем, и Н. м. п. может быть определена из выражения для вектора-потенциала (см.). Магнитное поле, создаваемое постоянным магнитом, часто рассматривают как потенциальное поле, и Н. м. п. определяют здесь как градиент магнитного потенциала. Единицей Н. м. п.(одинаковой в абсолютной и в практической системах единиц) является эрстед (см.).
Лит.: Т а мм И. Е., Основы теории электричества, 4 изд., М.— Л., 1946; Ф р и ш С. Э. и Т и м о р е в а А. В., Курс общей физики, т. 2, 3 изд., М., 1951.
НАПРЯЖЁННОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО Пб-ЛЯ — величина, характеризующая электрическое поле и определяемая отношением силы, действующей в поле на электрический заряд, к величине за-

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630


Большая Советская Энциклопедия Второе издание