Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 29
 
djvu / html
 

380
НЕЙТРОДИННЫЙ КОНДЕНСАТОР— НЕЙТРОН
сы покоя электрона, но равняется ли она нулю или нет — остаётся еще окончательно не выясненным.
Лит.: Гринберг А. П., Гипотеза о нейтрино и новые подтверждающие ее экспериментальные данные, «Успехи физических наук», 1944, т. 26, вып. 2; Д ж е л е п о в Б. С. иАнтоньева Н. М., О массе нейтрино, «Вестник Ленинградского ун-та», 1946, № 1.
НЕЙТРОДЙННЫИ КОНДЕНСАТОР (от лат. neuter — ни тот, ни другой и греч. обуацк; — сила)— конденсатор переменной ёмкости, применяемый в схемах ламповых усилителей в целях нейтрализации вредного влияния ёмкости сетка-анод. Н. к. выполняется обычно с воздушным диэлектриком и рассчитывается на большую электрич. прочность, т. к. в схемах нейтрализации (особенно в мощных ламповых усилителях) на конденсаторе действуют значительные напряжения. Конструкции Н. к. разнообразны. Широкое распространение получили Н. к. так называемого бисквитного типа. В мощных ламповых усилителях на коротких волнах применяется Н. к. цилиндрич. типа, состоящий из двух коаксиальных цилиндров. Цилиндрич. Н. к. конструируется таким образом, что переменной является только небольшая
часть его ёмкости (от-7 до т). Такой Н. к. отличается большой электрич. прочностью вследствие большого радиуса закруглений его деталей (см. Конденсатор переменной ёмкости).
Лит.: Модель 3. И. и Невяжский И. X., Радиопередающие устройства, М., 1949.
НЕЙТРОН (от лат. neutrum, буквально •— ни то, ни другое, в данном случае — не положительный и не отрицательный заряд)— нейтральная (не имеющая электрич. заряда) элементарная частица, близкая по массе к протону, входящая наряду с протоном в состав ядер атомов и потому весьма распространённая в природе. Обозначается: п1 или п. В свободном виде существует недолго, т. к. быстро захватывается ядрами атомов или распадается с периодом полураспада, равным 12,8 мин., превращаясь в протон и испуская при этом электрон и гипотетич. частицы нейтрино (см.). Напр., Н., образуемые космич. лучами в атмосфере, захватываются ядрами атомов азота в течение времени, не превышающего в среднем 0,1 сек. с момента образования Н. В конденсированном веществе захват происходит ещё быстрее. Н. были открыты в 1932 англ, физиком Дж. Чедвиком. Еще до открытия гипотеза о существовании Н. была высказана англ, физиком Э. Резерфордом (а также амер. учёным У. Гаркинсом). В 1930 нем. физики В. Боте и Г. Беккер обнаружили проникающее излучение, возникающее при бомбардировке атомных ядер (в частности, бериллия) а-частицами. Это излучение первоначально было принято за -|"ЛУЧИ- Франц. учёные Фредерик и Ирен Жолио-Кюри обнаружили способность этого излучения образовывать быстрые протоны отдачи. В 1932 Чедвик установил, что излучение состоит из нейтральных (незаряженных) частиц, обладающих массой, близкой к массе протона, и тем самым открыл существование Н. Основными характеристиками Н. являются масса, спин и магнитный момент.
Масса нейтронов. Для определения массы Н., кроме данных о массах ядер, необходимо изучение энергетич. баланса ядерных реакций, в к-рых образуются или захватываются ядрами свободные Н. Известно большое число различных ядерных реакций, по к-рым с большой точностью можно определить массу Н.; напр., по реакции образования дейтрона при захвате Н. водородом или по реакции расщепления дейтрона -[-лучами. Масса Н. равна 1,008 985 ME (массовой единицы), превышает массу протона на 1,39-10~3 ME, т. е. больше массы про-
тона приблизительно на 2,5 массы электрона. Отсюда следует, что радиоактивное превращение Н. в протон энергетически возможно. В 1949—51 радиоактивность Н. была доказана экспериментально. Верхняя граница р-спектра Н. соответствует энергии 782 кэв, что хорошо согласуется с разностью масс Н. и протона.
Спин и магнитный момент нейтрона. Спин нейтрона равен у2 -fi, где Д = -^ (h — постоянная Планка).
Существование у Н. механич. момента (спина) следует из рассмотрения спинов атомных ядер. Однозначное определение величины спина Н. получается из анализа результатов опытов по рассеянию Н. в водороде. Зависимость вероятности рассеяния от энергии Н. согласуется с единственным значением спина Н., равным Va- Это значение подтверждается также сопоставлением магнитных моментов дейтрона,протона и Н. Магнитный момент нейтрона ц=—1,91307 ядерного магнетона. Первые косвенные данные о ц были получены в результате измерений магнитных моментов протона и дейтрона. Сопоставление их указывало на наличие у Н. магнитного момента (около двух ядерных магнетонов), отрицательного по знаку. Прямые измерения впервые были сделаны в 1942 при помощи магнитно-резонансного метода. В дальнейшем измерения магнитного момента Н. многократно повторялись с усовершенствованной аппаратурой и значение ц было определено с большой точностью.
Источники нейтронов. Свободные Н. можно получить путём выбивания их тем или иным путём из атомных ядер. Опыты показывают, что для вырывания Н. из ядра пригоден любой способ воздействия, при помощи к-рого можно сообщить ядру энергию возбуждения, превосходящую энергию связи Н. В частности, Н. можно получить, бомбардируя ядра а-частицами, дейтронами, протонами или -[-лучами, к-рые испускаются при радиоактивных превращениях или ускоряются искусственно — при помощи ускорителей заряженных частиц (см.). Процесс деления тяжёлых ядер также служит источником свободных Н. Нейтроны получаются гл. обр. посредством: 1) радия, смешанного с порошком бериллия (Ra + Be); 2) циклотронов и других ускорителей заряженных частиц; 3) ядерных реакторов.
В источнике Ra-j-Be нейтроны образуются при бомбардировке бериллия а-частицами радия и его радиоактивных продуктов распада (Rn, RaA, RaC', Ро) в результате ядерной реакции Ве9-|-а-сС12+п. Так как большинство а-частиц, испускаемых радиоактивным препаратом, тормозится внутри него, не вызывая ядерной реакции, то число Н., испускаемых этим источником, приблизительно в 20000 раз меньше числа а-частиц и составляет всего 10' Н. в 1 сек.
на 1 г радия. Н., испускаемые источником Ra+Be, характеризуются непрерывным энергетич.спектром (см. рис. 1). Для получения Н. при помощи ускори-g /0?y телей обычно исполь-Энергия нейтронов е Мзв зуютсяускоренныо дей-рио_ 4 троны (Н2), которыми
бомбардируется борил-
лисвая мишень.Н. образуются по реакции Be"+H2->• В1с'+п. Выход Н. пропорционален интенсивности потока ускоренных дейтронов и зависит от их энергии. Напр..большой циклотрон (с200-тонным электромагнитом) даёт один Н. на несколько сот дейтронов (с
1234567

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 381 382 383 384 385 386 387 388 389 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630


Большая Советская Энциклопедия Второе издание