Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 31
 
djvu / html
 

ОМА —ОМА ЭТАЛОН
13
бМА — река в Ненецком национальном округе Архангельской обл. РСФСР, впадает в Чешскую губу Баренцова м. Длина 117 км. В долине густые заросли полярной берёзы, ивы и пойменные луга.
ОМА ЗАКОН — закон, устанавливающий прямую пропорциональность между силой постоянного электрического тока /, текущего по проводнику, и разностью потенциалов U=U \ — Uz между фиксированными точками (сечениями) этого проводника 1 и 2 (направление тока от 1 к 2):
RI=U. (1)
Коэфициент R, зависящий от геометрич. и электрич. свойств проводника, называется омическим сопротивлением (см.) или, чаще, просто сопротивлением данного участка проводника постоянному току. О. з. открыт в 1826 нем. физиком Г. Омом. В общем случае зависимость между силой тока / и падением напряжения U нелинейна. Функция, выражающая эту зависимость, называется характеристикой проводника: I=f(U). Всякую встречающуюся на практике характеристику можно в достаточно узком интервале напряжений считать с требуемой точностью линейной. Поэтому, говоря о выполнении О. з. для к.-л. проводника, имеют в виду линейность его характеристики в тех интервалах U и /, с к-рыми и приходится иметь дело при использовании данного проводника в обычных условиях. При постоянной температуре (от к-рой зависит R и к-рая, в свою очередь, зависит от /) этот интервал для металлов и их сплавов практически неограничен. Для нек-рых контактов (см. Детектор), для токов в газах и в вакууме (напр., в газоразрядных и вакуумных электронных лампах) отступления от О. з. могут быть очень велики. Во многих случаях используется именно нелинейность характеристики таких неомических проводников. О. з., записанный в виде (1), справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (см.). При наличии таких источников (батарей, термопар, динамомашин и т. п.) вместо формулы (1) должно быть:
(2)
где S — эдс всех источников , включённых в рассматриваемый участок цепи, a R, I и U имеют прежнее значение. Если цепь разомкнута (/=0), то из (2) следует: U = Ui — U 2 = — S, т. о. эдс равна разности потенциалов (напряжению) на полюсах разомкнутого источника. При прохождении тока силы / напряжение на источнике эдс будет, согласно (2), меньше S на величину т. н. падения напряжения (см.) на внутреннем сопротивлении Д$ источника:
Для замкнутой цепи, т. е. при совпадении начального сечения 1 с конечным сечением 2, Ui=U2 и, следовательно, ?7=0. В этом случае О. з. принимает вид
(Л + Л,)/=Д„/=?, (3)
где Rn — полное сопротивление всей цепи, a S — полная действующая впей эдс. Непосредственным обобщением О. з. на случай разветвлённых цепей являются Кирхгофа правила (см.).
Потенциальное электрич. поле JE, создаваемое в проводниках микрозарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т. к. для всей замкнутой цепи даёт напряжение ?7=0. Ток поддерживается неэлектростатич. силами того или иного происхождения (индукционного, химического,
теплового и т. д.), к-рые действуют в источниках эдс и к-рые можно представить в виде нск-рого эквивалентного непотенциального поля Естр, называемого сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводников на микрозаряды, в общем случае равна Е + ЕМ1р.
Равенства (1) — (3) представляют собой интегральные формулировки О. з., относящиеся к полной силе тока / через сечение цепи. Соответствующая дифференциальная форма О. з. связывает в каждой точке проводника плотност.ъ тока (см.) j с полной напряжённостью К + ЕСтр'-
где р — удельное сопротивление материала проводника, а ст= V? — удельная проводимость.
О. з. может быть распространён на переменные (синусоидальные) токи, если выполнено условие квазистационарности (размеры цепи малы по сравнению с длиной волны). Пользуясь комплексными величинами, а именно, выражая зависимость тока и эдс от времени t в виде е'ш< (i = У — 1), можно при указанных условиях ввести падения на-
пряжения на ёмкости ^- \ / dt = r^ и на индуктивности L -j- = zcoL/. Величины iu>L и l/iu>C на-
зываются соответственно индуктивным и ёмкостным сопротивлениями и в сумме дают реактивное сопро-
тивление цепи iX = i ( col, -- prV Обобщённый О. з.
V шО /
имеет вид
где R — активное сопротивление цепи, a Z — полное комплексное сопротивление, или импеданс (см. Неременный ток).
Лит.: Курс физики, под ред. акад. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. — Л., 1948; Фриш С.Ы. и Т и м о р е в а А. В., Курс общей физики, т. г, k изд., М. — Л., 195- ; физические основы электротехники, под ред. К. М. Поливанова, М. — Л., 195U.
ОМА ЭТАЛОН — эталон, воспроизводящий единицу измерения электрич. сопротивления — ом (см. Ом электрический). Впервые был осуществлён для воспроизведения абсолютного практич.ома специальной комиссией «Британской ассоциации для развития науки» в 1863 — 64 в виде проволочных катушек из платино-серебряного сплава, к-рые получили название «единицы Британской ассоциации» (В A U ); точность воспроизведения ома этим эталоном была очень невысокой. Эталон международного ома осуществляется в виде стеклянных трубок, заполненных ртутью. Государственный эталон международного ома в нашей стране создан (1909 — 13) русскими учёными А. Н. Георгиевским и М.Ф. Малиновым в виде группы из 6 отдельных стеклянных трубок определённой длины и сечении, заполненных чистой ртутью; копией государственного О. э. является группа из 4 манганиновых катушек сопротивления с номинальным значением в 1 международный ом. Катушка представляет манганиновую проволоку, намотанную бифилярно на медный цилиндр, заключённый в латунный футляр с эбонитовой крышкой, сквозь к-рую проходят толстые медные выводы для присоединения к внешней цепи; к этим выводам изнутри припаяны концы манганиновой проволоки. Рабочие эталоны и образцовые меры электрич. сопротивления изготовляются также в виде манганиновых катушек различных номиналов. Абсолютный практический О. э. представляет группу катушек из манганиновой проволоки, значения сопротивления к-рых в абсолютных омах устанавливаются путём умножения их значения в международных омах на 1,0005.

 

1 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640


Большая Советская Энциклопедия Второе издание