Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 31
 
djvu / html
 

430
ОТРАЖЕНИЕ СВЕТА —ОТРАЖЁННЫХ ВОЛН МЕТОД РАЗВЕДКИ
Табл. 2.—Предельные углы
полного внутреннего отражения
на границе воздуха и различных
материалов.
Среда 1 п »Пр
1 333 48^37'
1,516 41016-
1 65 37°18'
Алмаз .......... 2,4 24°38'

О. с.— явление избирательное, т. е. отношение интенсивности отражённого света к интенсивности падающего зависит от длины волны падающего света. Этим объясняется тот факт, что цвет отражающей поверхности обычно не совпадает с цветом источника света, освещающего поверхность.
Отражение от металлов. Свет, падая на непрозрачные тела, особенно на металлы, отражается в значительно большей степени, чем в том случае, когда он падает на прозрачное тело. Это объясняется тем, что в металлах имеется большое количество свободных электронов, к-рые приходят в интенсивные колебания под действием электрич. поля световой волны. Вследствие этого возникают вторичные электромагнитные волны, вызывающие интенсивную отражённую волну.
У металлов отражательная способность достигает большой величины, доходящей до 96%; это свойство используется для изготовления зеркал. Отражательная способность обладает значительной избирательностью; в ультрафиолетовой области спектра она почти у всех металлов сильно падает. В табл. 3 приведены значения отражательной способности ря-
ТаОл. 3. —Отражательная способность металлов (в %).
Длина волн (в ту.)
Металлы 225 250 275 300 325 350 375 400 450 500 550 600 650 700 800 900
81 84 86 87 88 88 89 89 9" 90 90 87 84 90
Родий ...... 57 63 66 6 а 71 73 74 75 77 78 79 80 81 81
Серебро ....... 18 26 28 12 4 50 77 88 91 92 93 94 95 96 96 96
60 60 69
34 37 40 41 43 44 48 55 58 6 1 64 66 69 70
40 50 60
33 34 37 40 44 47 50 54 55 55 56 58 58
39 35 32 28 27 28 З.Ч 47 74 84 89 92 95
26 25 25 25 27 28 31 37 44 48 72 80 83 89

При переходе из более плотной среды в менее плотную, когда угол падения i достигает значения,
п'
удовлетворяющего условию: sin i ^— (я — показатель преломления первой среды, п' — показатель преломления второй среды, причём ге'<ге), наступает явление полного внутреннего отражения. При значении угла inp (предельный
угол), когда sin i= ~, яркость Вг отражённого луча, согласно формуле Френеля (1), равна яркости падающего луча и преломлённого луча нет. Пока
sin i лежит в пределах между ^- и единицей, преломлённый луч отсутствует, вся световая энергия отражается. Предельный угол inp тем меньше, чем
больше отношение ^. В табл. 2 приведены значения inp в зависимости от показателя преломления п среды, внутри к-рой происходит полное внутреннее отражение.
Более глубокий анализ явления, проведённый русским учёным А. А. Эйхенвальдом, показывает, что часть световой энергии всё же переходит из первой среды во вторую, но затем возвращается в первую. Интенсивность световых волн при проникновении во вторую среду быстро убывает по экспоненциальному закону; на глубине, сравнимой с длиной волны, амплитуда уменьшается в несколько раз. Энергия движется вдоль границы и выходит обратно в первую среду. Это явление, подтверждённое опытами советского учёного Л. И. Мандельштама, было использовано, напр., амер. учёным Р. Вудом для освещения мелких частиц при ультрамикроскопич. наблюдении. Явления полного внутреннего отражения находят ряд применений, напр, в призмах полного внутреннего отражения, отражающих весь падающий на них свет и являющихся по многим причинам более удобными, чем зеркала, в рефрактометрах для определения величин показателя преломления по значению предельного угла и т. д.
да металлов при различных длинах волны. Ввиду того что отражательная способность в сильной степени зависит от способа изготовления отражающего слоя, точность приведённых чисел не превышает 2%—3%. Подробнее см. Металлооптика.
В последние годы разработаны многослойные диэлектрич. покрытия из тонких плёнок, к-рые обладают исключительно высокой отражательной способностью при малом поглощении. Эти покрытия находят применение в новейших оптических приборах.
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 3 изд., М.—Л., 1954 (Общий курс физики, т. 3); Ф р и ш С. Э. и Т и м о-рева А. В., Курс общей физики, т. 3, 2 изд., М.—Л., 1952.
ОТРАЖЕНИЯ КОЭФИЦИЁНТ — см. в статьях Отражение света, Отражение звука, Отражение волн.
ОТРАЖЕНИЯ УГОЛ — угол, образуемый отражённым лучом с нормалью к отражающей поверхности в точке отражения.
ОТРАЖЁННЫЙ ИМПУЛЬС в радиолокации — импульс радиоволн, отразившийся от препятствия (напр., самолёта) и принятый приёмником. Иногда О. и. называют также условное «изображение» отражающего объекта на экране индикатора радиолокационного (см.).
ОТРАЖЁННЫХ ВОЛН МЕТОД РАЗВЕДКИ — один из сейсмич. методов разведки, основанный на явлении отражения продольных сейсмич. волн от контактовых поверхностей горных пород с различными упругими свойствами или плотностями. Сейсмич. волны возбуждаются небольшими взрывами в неглубоких буровых скважинах (или водоёмах) и регистрируются с помощью «многоканальных» сейсмич. станций, позволяющих записывать колебания почвы с помощью большого числа сейсмографов одновременно. Влияние поверхностных сейсмических, звуковых и других волн устраняется особыми мерами,основанными на использовании отличия отражённых сейсмич. волн по частоте и направленности от волн других типов. Регистрируя отражённые волны

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 431 432 433 434 435 436 437 438 439 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640


Большая Советская Энциклопедия Второе издание