Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Введенский Б.А. Большая советская энциклопедия Том 35
 
djvu / html
 

460
РАВНОВЕЛИКИЕ ФИГУРЫ - РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ
РАВНОВЕЛИКИЕ ФИГУРЫ — плоские фигуры (пространственные тела), площади (объёмы) к-рых равны. Разыскание Р. ф. интересовало еще математиков древности (см., напр., Гиппократовы луночки, Квадратура круга). Ряд теорем о Р. ф. имеется в «Началах» Эвклида (3 в. до н. э.). Там же встречаются задачи на построение многоугольника, равновеликого данному и удовлетворяющего к.-л. условию. Такие задачи на преобразование площадей очень интересовали математиков эпохи Возрождения. Рав-новеликость двух плоских многоугольников означает их «равносоставленность» (возможность один из многоугольников разложить на треугольники, из к-рых может быть составлен второй многоугольник). Для многогранников в пространстве аналогичное утверждение не имеет места.
РАВНОВЕСИЕ АЗОТИСТОЕ — см. Азотистое равновесие.
РАВНОВЕСИЕ АТМОСФЕРЫ — характеристика состояния атмосферы. Степень устойчивости Р. а. определяется распределением плотности воздуха в горизонтальном и вертикальном направлениях. Если рассматривать участки атмосферы небольшой горизонтальной протяжённости, то можно считать, что частицы (элементарные массы) воздуха, расположенные на одном уровне, имеют одинаковое давление. Тогда, согласно уравнению состояния (см.), произведение плотности воздушных частиц на их абсолютную температуру на данном уровне постоянно. Это даёт возможность вместо распределения плотности рассматривать распределение температуры. Если поднимающаяся частица оказывается холоднее (а следовательно, плотнее) окружающего воздуха, она получает импульс к движению вниз и возвращается в первоначальное положение; Р. а. в этом случае устойчиво. Оно будет устойчиво и в том случае, если опускающаяся частица оказывается теплее окружающего воздуха. Если же условия таковы, что перемещающаяся вверх или вниз частица принимает ту же температуру, что и окружающий воздух, то частица окажется в равновесии на любом уровне; Р. а. будет безразличным. Наконец, если частица остаётся при движении вверх теплее окружающего воздуха или при движении вниз — холоднее окружающего воздуха, то она будет двигаться с ускорением, удаляясь от первоначального уровня, и Р. а. будет' неустойчивым.
При расчётах используется тот факт, что пока воздух не насыщен водяными парами, поднимающиеся частицы охлаждаются по сухоадиабатич. закону (1° на 100 м поднятия; см. Сухоадиабатический градиент). Когда же поднимающийся воздух становится насыщенным, его дальнейшее охлаждение происходит по влажноадиабатич. закону (ок. 0,5°— 0,6° на 100 м поднятия). Такое замедление охлаждения, происходящее за счёт выделения теплоты конденсации, приводит к тому, что при прочих равных условиях неустойчивость атмосферы возрастает с увеличением её влагосодержания (т. н. влажнонеустой-чивость). От степени устойчивости атмосферы в сильной мере зависит характер наблюдающейся погоды.
Лит.: Курс метеорологии (Физика атмосферы), под ред. П. Н. Тверского, Л., 1951.
РАВНОВЕСИЕ РАДИОАКТИВНОЕ — см. Радиоактивное равновесие.
РАВНОВЕСИЕ СИЛ — условие, при котором силы, приложенные к одной материальной точке или к различным точкам абсолютно твёрдого тела, не оказывают влияния на движение этой точки или тела. Силы, удовлетворяющие условию Р. с., называются уравновешенными. Для Р. с., приложенных
к одной материальной точке, необходимо и достаточно, чтобы сумма их векторов равнялась нулю. Для Р. с., приложенных к абсолютно твёрдому телу, необходимо и достаточно, чтобы равнялись нулю сумма "V-FV их векторов и сумма ^JUa(Fi) векто-
ров их моментов около к.-н. центра.
РАВНОВЕСИЕ СТАТИСТИЧЕСКОЕ — см. Статистическое равновесие.
РАВНОВЕСИЕ ТЕЛ — состояние покоя тела относительно какой-нибудь системы отсчёта. Если система отсчёта инерциальная, т. е. ускорение w точки с массой т, находящейся под действием силы F, относительно этой системы определяется формулой mw =F, то Р. т. называется абсолютным. Если же система отсчёта движется произвольным образом по отношению к инерциальной, то Р. т. называется относительным.
При абсолютном Р. т. все силы, приложенные к любой точке тела, как внешние, так и внутренние, должны быть уравновешенными. Отсюда, на основании закона равенства действия и противодействия, вытекает, что все внешние силы, приложенные к различным точкам тел, находящихся в состоянии равновесия, должны удовлетворять двум условиям: сумма векторов ^Fj внешних сил и
сумма векторов их моментов ^J^f^Fj) около любого центра должны порознь равняться нулю. В координатных осях OXYZ эти условия выражаются шестью уравнениями в виде равенства нулю сумм проекций внешних сил на каждую ось и равенства нулю суммы их моментов около каждой оси, т. в.
0.
В эти общие условия Р. т. входят как активные внешние силы, так и внешние силы реакций связей (см.). Те уравнения, к-рые не содержат сил реакций, называются уравнениями равновесия. Их форма зависит от физич. свойств тел и характера связей. Напр., для твёрдого тела, могущего только вращаться вокруг неподвижной оси, уравнение равновесия состоит в равенстве нулю суммы моментов активных сил около оси вращения. Для систем с совершенными связями (см. Связи механические) уравнение равновесия состоит в равенстве нулю суммы виртуальных работ (см. Возможных перемещений принцип) активных сил. Если при небольшом отклонении тел от положения равновесия и небольших начальных скоростях все точки тел при начавшемся движении всегда будут оставаться вблизи равновесных положений, то Р. т. называется устойчивым, в противном случае — неустойчивым. При относительном Р. т. должны быть уравновешены все силы, приложенные к любой точке системы, включая переносную силу инерции (см.) этой точки, возникающую в результате движения системы отсчёта. Уравнения относительного Р. т. имеют ту же форму, как и уравнения Р. т. абсолютного, если к числу внешних сил прибавить переносные силы инерции. Специальные законы равновесия различных тел изучаются в статике, гидростатике и аэростатике (см.). В технич. задачах условиями равновесия твёрдых тел пользуются гл. обр. для определения возникающих при Р. т. сил реакций связи.
Лит.: Кирпичев Г). М., Беседа о механике, 5 изд., М. — Л., 1951; Л о и ц я н с к и и Л. Г. и Л у р ь е А. И., Курс теоретической механики, [т.] 1, 5 изл., М. — Л., 1954.
РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ — см.
Термодинамическое равновесие.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 461 462 463 464 465 466 467 468 469 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670


Большая Советская Энциклопедия Второе издание